>Расскажите, каким образом, теория слабого взаимодействия с промежуточными бозонами переходит в четырехфермионную теорию

На конкретный вопрос ответить не просто, а очень просто:-) Но всеже сначала я вас немного поругаю

>В четырехфермионной теории, которая была до создания теории с промежуточными бозонами, слабое взаимодействие описывалось при помощи виртуальных пионов, нуклонов и лямбда-гиперона

Это все полнейший бред! Какая-то сборная солянка из теории Сакаты (которая не подтвердилась) и теории Ферми (той самой четырехфермионной теории). И, кстати, даже в теории Сакатты (которую все давно забыли как ошибочную) как вы называете "обмен нуклонами и лямбда-гиперонами" (не говоря уж об "обмене пионами") к слабому взаимодействию не имеет отношения (ну разве что очень и очень косвенное).

А теперь вернемся к заданному вопросу. Была четырехфермионная теория Ферми (модифицированная потом Фейнманом и Гелл-Маном в свете нарушения четности). В ней было так называемое взаимодействие ток-ток (тут не электрический ток, другой!). Например слабый переход в ядре, к примеру, непосредственно возбуждал ток, связанный с рождением пары электрон-антинейтрино. Модификация этой теории с промежуточным бозоном аналогична электродинамике: токи непосредственно не взаимодействуют между собой, а возбуждают и поглощают лишь промежуточное W-поле. Так же как заряды в электродинамике, та же идея Фарадея по сути. Но есть принципиальное отличие. В электродинамике фотон безмассовый, а W-поле массивно. С полевой точки зрения масса (с точностью до очевидных коэффициентов) это щель в частотном спектре поля. Проще говоря, свободного W-поля с частотами меньше некоторой (пропорциональной массе кванта) просто не бывает. Конечно это ни сколько не мешает существованию вынужденных колебаний с низкими частотами. Частоты колебания токов в слабых переходах намного меньше, но и колебания W-поля вынужденные, а не свободные. Но вынужденные колебания W-поля с малыми частотами не могут далеко распространяться от возбуждающего тока, они экспоненциально затухают и очень при этом быстро (по расстоянию быстро). Низкочастотные (!) колебания W-поля существуют лишь в непосредственной близости от возбуждающего их тока! Так что и взаимодействие двух токов происходит практически в одной точке (если пренебречь очень маленькой областью, где W-поле, вызванное одним из токов еще не исчезающе мало). В итоге получается что вроде как ток взаимодействует с током без промежуточного поля. Четырехфермионная теория Ферми получается. Эффективная теория становится четырхфермионной, конечно. Кстати отсюда сразу ясно, что слабое взаимодействие слабо не потому, что константа связи мала (на самом деле она порядка электромагнитной), а потому, что W-поле массивно. Когда переданная энергия ( а значит частота) становится сравнимой с массой W-бозона (частота W оказывается в спектре свободных колебаний этого поля), сила слабого взаимодействия должна стать практически такая же, как электромагнитного. Что прекрасно подтверждается экспериментом. Ну а на низких частотах (энергиях) эффективная константа Ферми оказывается порядка (лишь по порядку! но можно и точнее сказать) электромагнитной константы делить на квадрат массы W-бозона. Проверьте, так и получится. Более теоретически это звучит так: пропагатор W-поля это 1/(k^2-M^2) и когда k^2<<M^2 пропагатор W-поля вырождается просто в константу. Тут я опустил несущественные множители в числителе (они от энергии не зависят а определяют лишь поляризационные эффекты). Надеюсь человеку с высшим техническим образованием (если оно правда высшее и правда техническое, конечно) известно, что фурье-образ константы это дельта-функция, отличная от нуля только в одной точке. Вот вам и локальность низкоэнергетического четырехфермионного предела. В низкоэнергетическом пределе получается старая добрая теория Ферми-Фейнмана-Гелл-Мана. Но естественно, эта локальность на самом деле приближенная. СМ не отменяет старую теорию слабого взаимодействия а лишь устанавливает пределы ее применимости. Предел же применимости самой СМ существенно шире, чем предел применимости старой теории. Но, естественно, он тоже не бесконечно широк.

Вот примерно так. Но, конечно, все это надо по уму излагать с помощью математики, "обычные" слова не совсем адекватны и могут дать лишь очень грубый (приближенный) наглядный образ.